Portal de Periódicos da CAPES

The geometry of glide in Ni3Al at temperatures above the flow stress peak

1989; University of Toronto Press; Volume: 37; Issue: 12 Linguagem: Alemão

10.1016/0001-6160(89)90195-8

1878-0768

P. M. Hazzledine, M.H. Yoo, Yanfei Sun,

Solidification and crystal growth phenomena

At temperatures above the flow stress peak in Ni3Al the slip system is 〈110〉{001}. At higher temperatures still a second system, 〈010〉{001}, also operates. Both types of dislocation form glide loops which dissociate into 12 〈110〉 APB-linked partials and both glide loops show ranges of elastic instability. Three types of dislocation may lower their energy further by a second dissociation on {111} planes: the screw 〈110〉 forms a Kear-Wilsdorf lock, the edge 〈110〉 forms a Lomer-Cottrell lock and the 45° 〈010〉 forms a B5 lock. Interactions between 〈110〉 and 〈010〉 dislocations give rise to two more dislocations with non-planar cores, the 〈110〉 lock and the 〈111〉 lock. All these locked dislocations are slow moving or immobile and all, except for the 〈111〉 lock, have been observed in the electron microscope. The formation of 〈110〉 and 〈111〉 locks and the mixing of the two slip systems through interactions between them give an explanation for the high-temperature work-hardening peak found in Ni3Al. A des températures supérieures au pic de contrainte d'écoulement plastique, le système de glissement dans Ni3Al est 〈110〉{001}. A plus hautes températures, un deuxième système 〈010〉{001} opère aussi. Les deux types de dislocations forment des boucles de glissement qui se dissocient en imparfaites liées à des PAP 12 〈110〉 et les deux boucles révèlent des gammes d'instabilité élastique. Trois types de dislocations peuvent abaisser leur énergie par une seconde dissociation dans les plans {111}: la vis 〈110〉 forme un verrou de Kear-Wilsdorf, la coin forme un verrou de Lomer-Cottrell et la dislocation à 45° forme un verrou B5. Les interactions entre dislocations 〈110〉 et 〈010〉 donnent lieu à deux dislocations de plus avec des coeurs non planaires, les verrous 〈110〉 et 〈111〉. Toutes ces dislocations bloquées se déplacent lentement ou sont immobiles et toutes, excepté le verrou {111}, ont été observées au microscope électronique. La formation de verrous 〈110〉 et 〈111〉 et le mélange des deux systèmes de glissement par suite des interactions mutuelles expliquent le pic de durcissement par écrouissage à haute température trouvé dans Ni3Al. Bei Temperaturen oberhalb dem Flieβspannungsmaximum ist das Gleitsystem in Ni3Al 〈110〉{001}. Bei höheren Temperaturen ist noch ein weiteres System aktiv, 〈010〉{001}. In beiden Systemen bilden sich Versetzungsschleifen durch Gleitung, die in Teilversetzungen 12 〈110〉, verbunden über Antiphasengrenzen, aufspalten und die Bereiche elastischer Instabilität aufweisen. Drei Versetzungstypen können ihre Energie weiter absenken, indem sie auf {111}-Ebenen weiter dissoziieren: die 〈110〉-Schraubenversetzung bildet eine seβhafte Kear-Wilsdorf-Versetzung, die 〈110〉-Stufenversetzung bildet eine seβhafte Lomer-Cottrell-Versetzung und die gemischte 45°-Versetzung 〈110〉 bildet eine seβhafte B5-Versetzung. Wechselwirkungen zwischen 〈110〉- und 〈010〉-Versetzungen führen zu zwei weiteren Versetzungen mit nicht-ebenen Kernen, die seβhaften 〈110〉- und 〈111〉-Versetzungen. Sämtliche seβhafter Versetzungen bewegen sich langsam oder sind vollständig unbeweglich; auβer der seβhaften 〈111〉-Versetzung wurden auch alle im Elektronenmikroskop beobachtet. Die Bildung der seβhaften 〈110〉- und 〈111〉-Versetzungen und die Vermischung beider Gleitsysteme über die Wechselwirkung dieser Versetzungen untereinander bieten eine Erklärung für das bei hoher Temperatur in Ni3Al gefundene Maximum der Verfestigung.